而对于一枚降能的中子来说。 它的‘一生’则要经历慢化和扩散两个过程。 其中慢化的平均时间称为慢化时间，扩散的平均时间称为扩散时间。 中子寿命呢，就可以表示为慢化时间加扩散时间——这应该算是小学一年级难度的加法…… 换而言之。 中子在一次核反应中存在的时间，可以用自由程除以运动速度得到，也就是对平均能降进行积分。 等到了这一步。 一个至关重要的概念便出现了。 这也是一个在量子力学与流体力学、以及电动力学中都广泛出现的概念： 流密度，j=pv。 所谓流密度，指的是可以用来描述系统内物理量变化的一个量。 从它的样子就可以看出它的意思： 密度乘以速度。 密度代表着微元，而速度是与系统边界相垂直的，这表示着离开或者进入系统的微元。 在核工程中。 取中子密度为n，则有中子通量密度，也是中子流密度中子Φ=nv中子／（m^2·s）。 也就是每秒经过单位面积的中子数量。 既然中子通量密度可以衡量体系内中子水平的变化情况，再结合到宏观截面Σ具有反应概率的物理意义，所以就可以定义核反应率r中子r=ΣΦ中子／（m^3·s）。 这代表着发生核反应的概率，也就是平均单位体积内单位时间内反应掉多少个中子。 这个概念非常简单，也非常好理解。 徐云指出的地方，便是两个步骤中中子密度的对比差值出现了异常。 依旧是举个不太准确但比较好懂的例子来描述这个情况： 假设你叫李子明，在一所小学的三年二班读书。 你的班级在教学楼的三层，整栋教学楼相同的教室有几十间，并且一层只有一个入口。 那么所有人去班级的步骤肯定都是这样的： 先通过一层入口，沿着楼梯走到各自楼层，然后再进入自己班级。 也就是…… 某段时间内。 进入三年二班这间教室的人数，肯定要远小于从一层进入教学楼的总人数。 换而言之。 二者的比例不说是几比几吧，肯定是要小于……或者说远小于1的——一个班级按照50个人算，走进教学楼的最少有数百号人。 但诺里斯·布拉德伯里计算出的这个框架却不一样。 它显示的比值是大于1，就相当于走进班级的人要比走进教学楼的人多，那么这显然就是哪里出问题了。 “an（r，t／）at=s（r，t）－ΣaΦ（r，t）－▽·j（r，t）……” “加入一个稳态情况aΦ／at=0，那么就有d2Φ（r）dr2＋2rdΦ（r）dr－Φ（r）l2=0……” “引入菲克定律……所以以中子通量密度Φ（r，t）为待求函数，改写连续性方程为1／vaΦ／at=s－ΣaΦ＋d▽^24Φ……” 写到这里。 陆光达的笔尖忽然便是一用力，生生在算纸上戳破了一个洞。 但平日里无比节俭的陆光达这次却没有露出丝毫心疼的表情，而是死死的盯着自己计算出来的这道公式。 1／v（aΦ／at）=s－ΣaΦ＋d▽^24Φ。 这个公式第一眼看起来可能有些陌生。 但如果把最后【4Φ】的4给去掉，想必许多聪明的同学便认出来了。 没错！ 这便是一切核工程的起点，整个核工程物理最重要的方程之一…… 中子扩散方程。 它描述了中子通量密度分布的变化情况，并且在空间上是一个二阶微分方程，在某些情况下能够变成赫姆霍兹方程作出波动解。 同时它在时间上是个一阶微分方程，可以得到时间上的单调发展情况。 一般来说。 对于任何一个完整的框架，你都可以从中反推出这道公式的正确表达式。 但m.dａＭｉnGpuMｐ.cOM