又因为梯度是一个矢量——梯度有方向，指向变化最快的那个方向，所以可以再对它取散度▽·。 只要利用▽算子的展开式和矢量坐标乘法的规则，就可以把温度函数t（x，y，z）的梯度的散度（也就是▽^2t）表示出来了。 非常的简单，也非常好理解。 好了，纯数学推导就先到此结束。（缩减的比较多，如果有哪个环节不好理解的可以留言，我尽量解答） 随后徐云又看向了小麦，说道： “麦克斯韦同学，再交给你一个任务，用拉普拉斯算子去表示我们之前得到的波动方程。” 小麦此时的心绪早就被徐云所写的公式吸引了，闻言几乎是下意识的便拿起笔，飞快的演算了起来。 不过不知为何。 在他的心中，总觉得这个公式莫名的有些亲切…… 甚至他还产生了一股非常微妙的、说不清道不明的感觉： 在看到徐云列出这个公式的时候。 他仿佛看到了自己的女朋友正牵着别人的手，在自己面前肆意拥吻…… 哦，自己没女朋友啊，那没事了。 而另一边。 徐云如果能知道小麦想法的话，脸色多半会也会有些怪异。 因为某种意义上来说…… 自己这确实是牛头人行为来着： 他所列出的公式不是别的，正是麦克斯韦方程组在拉普拉斯算子下的表达式之一…… 可惜小麦不会问，徐云也不会说，这件事恐怕将会成为一个无人知晓的谜团了。 随后小麦深吸一口气，将心思全部放到了公式化简上。 上辈子徐云在写小说的时候，曾经有读者提出过一个还算挺有质量的疑问。 1746年的时候一维波动方程就出现了，为什么还要重新推导公式呢？ 答案很简单： 虽然达朗贝尔曾经研究出过一维的波动方程，但他研究出的是行波初解。 这种解也叫作一般解，和后世的波动方程区别其实非常非常的大。 徐云这次所列的是1865年的通解，所以并不存在什么“这个世界线里还没推导出波动方程”的bug。 别的不说。 光是经典波动方程中需要用的傅里叶变化思路，都要到1822年才会由傅里叶归纳在《热的解析理论》中发表呢。 视线再回归现实。 此时此刻。 小麦像是个热忱的纯爱战士一般，哼哧哼哧的在纸上做着计算： “两边都取旋度……” “▽·e=0……” 唰唰唰—— 随着笔尖的跃动。 一项项化简后的数据出现在纸上。 而随着这些表达式的出现，现场诸多大佬的呼吸，也渐渐的变得粗重了起来。 除了威廉·惠威尔和阿尔伯特亲王之外，唯独小麦这个解题人还没意识到问题的严重性。 毕竟目前他还只是个数学系的学生，尚未正式接触电磁学，没有足够的物理敏感度。 他只是在数学层面对公式进行化简计算，同时也没有足够的脑力去思考‘意义’这个问题。 不过随着计算来到最后阶段，在即将写下答案之际，再迟钝的人也该反应过来了。 只见这个苏格兰青年算着算着，笔尖骤然一顿。 讶异的抬起头，看向徐云，脸色有些潮红： “罗峰先生，这……这个公式不就说明……” 徐云轻轻朝他点了点头，暗叹一声，说道： “没错，写完它吧，某些东西也该到解除封印的时候了。” 咕噜—— 小麦干干的咽了口唾沫，视线飞快的从教室内扫过。 法拉第、汤姆逊、韦伯、焦耳、斯托克斯…… 此时此刻。 这些占据了后世高Ｍ.ｄａＭｉNgＰＵＭp.ｃｏＭ